专利名称：补偿地球磁场引起的阴极射线管电子束发散的导磁片装置的利记博彩app
技术领域：
本发明指一种在阴极射线管(CRT)的偏转轭(Deflection Yoke)后方，围绕着电子枪上所设的一组所谓色纯收敛磁铁(Purity Convergence Magnet，简称PCM)内的阴极射线管的管颈玻璃壁面上所安装的一种由导磁材料所制成的导磁片，尤指一种为解决因地球磁场所引起的电子束发散问题，而安装的一种可补偿因地球磁场引起的阴极射线管的电子束发散的收敛用导磁片装置。
传统的阴极射线管10(CRT)在偏转轭12(Deflection Yoke)之后，而绕著电子枪上设有一组所谓色纯收敛磁铁14(Purity Convergence Magnet，简称PCM)，参考
图1及2所示，此种传统的阴极射线管10(CRT)在工厂生产线上作阴极射线管10与偏转轭12整合调整时(一般称为YAM-Yoke Adjust Moving)，若地球由北向南的磁力线，是由阴极射线管10的后端进入，再由其管面荧幕11出来，以下称此为“状态A”，参阅图3所示，此时对于阴极射线管的电子枪的三枪电子束而言，其中两边电子束(即由蓝枪BG与红枪RG所射出的电子束)因在离开电子枪时，会受自动会聚系统所提供的会聚功能的影响，产生一横向的运动分量，以使其二电子束与绿枪GG射出的电子束能焦聚于阴极射管10的管面萤幕11上，因而，根据电磁学的Lorentz Law的公式F＝qVxBF为作用力q为电荷量(对电子e而言，则为-e)
V为电子速度B为磁场的磁力线密度由于受地球磁场的影响，阴极射线管10中心轴附近部分的地球磁场的磁力线16，是平行于阴极射线管内中心轴方向，由北向南通过，而该蓝枪BG与红枪RG所射出的电子束17、18，在打到阴极射线管的荧幕11前，将分别以Vbx及Vrx的速度朝绿枪GG射出的电子束汇聚，因此，根据Lorentz Law公式，地球磁场16将会对该蓝枪BG与红枪RG所射出的电子束17、18分别产生一向上及向下相对的发散作用力，使该二电子束打到阴极射线管的萤幕11时，产生相对的发散现象，如图4所示，而无法与绿枪GG射出的电子束在荧幕11上汇聚于一点。
相反地，若地球由北向南的磁场16，是由阴极射线管10的管面荧幕11进入，再由后端出来，以下称此为“状况B”，此时，参阅图5所示，地球磁场16对该蓝枪BG与红枪RG所射出的电子束17、18所分别产生的相对的发散作用力，则与前述“状况A”恰正相反，参阅图6所示。如此，依前所述，无论在“状况A”或“状况B”下，传统的阴极射线管制造厂在生产线上作阴极射线管与偏向轭间整合调整时，均会有难以准确调校的困扰。
在鉴于传统的阴极射线管在设计上及使用上的该项缺点，发明人根据多年的实际经验及研究心得，而研发出本发明，本发明是由导磁材料所制成的导磁片，安装在传统的色纯收敛磁铁内的阴极射线管的管颈玻璃壁的适当位置上，藉该二导磁片提供两条磁路，导引阴极线管的管颈玻璃内的部分地球磁力线，由阴极射线管的管颈玻璃壁13所设的导磁片中通过，以补偿因地球磁场所引起的电子束发散的问题，使二边电子束因地球磁场所产生的发散量收敛至最小。
图1为传统阴极射线管的侧面示意图;
图2为传统阴极射线管的立体示意图;
图3是在状况A时，地球磁场与阴极射线管的电子束的向量关系的示意图;
图4是在状况A时，蓝枪与红枪的电子束于荧幕产生相对发散现象的微观示意图;
图5是在状况B时，地球磁场与阴极射线管的电子束的向量关系的示意图;
图6是在状况B时，蓝枪与红枪的电子束于荧幕产生相对发散现象的微观示意图;
图7为本发明的导磁片安装于阴极射线管的剖面示意图;
图8为本发明在状况A时，地球磁场与阴极射线管的电子束的向量关系的示意图;
图9为本发明在状况B时，地球磁场与阴极射线管的电子束的向量关系的示意图;
本发明为一种补偿因地球磁场引起民的阴极射线管的电子束发散的收敛用导磁片装置，请参阅图2及图7所示，是在传统的色纯收敛磁铁14内的阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃内的三枪电子束RG、GG及BG成线形排列的位置，分别装设有由导磁材料所制成的导磁片15，由该导磁片15提供两条磁路，导引阴极射线管10内部分的地球磁力线16，由阴极射线管10的管颈玻璃13外壁上所设的导磁片15通过。
参阅图8所示，在前述“情况A”时，地球磁场16由北向南的磁力线，是由阴极射线管10的后端进入，再由其管面萤幕11出来，此时，因色纯收敛磁铁14内的阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃内的三枪电子束成线形排列的位置，分别装设有由导磁材料制成的导磁片15，因此，阴极射线管内，地球磁场16的部分磁力线，即因该导磁片的存在，转而向该二导磁片15的一端汇聚，并藉该二导磁片所提供的两条磁路，导引地球磁力线，沿阴极射线管10的管颈玻璃外壁两侧上所设的导磁片15中通过，当该等磁力线16由导磁片15的另端宣泄而出时，除了仍保有一部分与阴极射线管中心轴平行的分量Bz外，亦会产生一横向移动的分量Bx。
这些磁力线的横向分量Bx与平行于阴极射线管10中心轴方向射出的电子束，根据电磁学的Lorentz Law，会分别产生一向下及向上的作用力，拉低由蓝枪BG所发射出的电子束17在荧幕11上的焦聚位置，而拉高由红枪RG所发射出的电子束18在荧幕11上的焦聚位置，因而，在色纯收敛磁铁14催的阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃内的三枪电子束成线形排列的位置处，所预先分别装设的由导磁材料制成的导磁片15，将对蓝枪BG发射出的电子束17及红枪RG所发射出的电子束18产生相对的发散量，恰如图6所示，并可藉该预定产生的发散量，以补偿在“情况A”中因部分地球北向南磁场所导致的发散量，如图4所示，由于两者对电子束所产生的发散量的方向性恰相反，故可令蓝色电子束及红色电子束因地球磁场所产生的发散量收敛至最小。
相反地，参阅图9所示，在“状况B”时，地球磁场16的磁力线是由阴极射线管10的管面荧幕11进入，再由其后端出来，此时，因色纯收敛磁铁14内的阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃壁内的三枪电子束成线形排列的位置，分别装设有由导磁材料制成的导磁片15，因此，由阴极射线管的管面荧幕11进入阴极射线管中心轴附近的地球磁场的磁力线16，将因该导磁材料的存在，向该二导磁片15邻荧幕的一端汇聚，此时，该等磁力线所产生的一横向分量Bx，根据电磁学的Lorentz Law，将会拉高由蓝枪BG所发射出的电子束17在荧幕的焦聚位置，而拉抵由红枪RG所发射出的电子束18在荧幕的焦聚位置，因此，在色纯收敛磁铁14内的阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃壁内的三枪电子束成线形排列的位置处，所预设的导磁片15，将对蓝枪BG发射出的电子束17及红枪RG所发射出的电子束18产生相对的发散量，恰如图4所示，并藉该预定产生的发散量，以补偿“情况B”中因部分地球北向南磁场所导致的发散量，由于，两者对电子束所产生的发散量的方向性恰相反，故可令蓝枪及红枪的电子束因地球磁场所产生的发散量，能收敛至最小。
由前述可知，本发明无论是在“状况A”或“状况B”时，仅需于传统的色纯收敛磁铁14内阴极射线管的管颈玻璃13外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃内的三枪电子束成线形排列的位置处，分别装设由导磁材料制成的导磁片15，即可有效补二边电子束因地球北向南磁场所致的发散量，并令该等电子束因地球磁场所产生的发散量收敛至最小，因而，本发明对于阴极射线管制造厂，在生产线上作阴极射线管与偏向轭间的整合调整工作上，应可获致莫大的帮助与改善，并能更迅速且精准地调校其三枪电子束的焦聚点。
以上所述是本发明的一较佳的实施例，但本发明所主张的范围，并不局限于此，熟悉本领域的人士可运用本发明的技术手段作其它等效变化，如修改该导磁材料的大小、形状、数量或位置上等效变换等，均应不脱离本发明所主张的保护范围。
权利要求
1.一种补偿因地球磁场引起的阴极射线管的电子束发散的收检用导磁片装置，主要是在阴极射线管的色纯收敛磁铁内阴极射线管的管颈玻璃外壁两侧，对应于阴极射线管的管颈玻璃内的三枪电子束成线形排列的位置处，分别装设有由导磁材料所制成的导磁片靠由该导磁片提供两条磁路，导引阴极射线管内的地球磁力线，经由该导磁片通过。
2.如权利要求1所述的补偿因地球磁场引起的阴极射线管的电子束发散的收敛用导磁片装置，其中该导磁片的形状、厚度及大小是视所需导引的阴极射线管内的地球磁力线的多寡而定，依靠所导引的该磁力线与二边电子束相互作用，对该二边电子束分别产生方向相反的发散作用力，以补偿因地球磁场引起的阴极射线管的电子束发散量，令该发散量收敛至最小。
全文摘要
本发明为一种补偿因地球磁场引起的阴极射线管电子束发散的收敛用导磁片装置，主要是在传统的色纯收敛磁铁内的阴极射线管的管颈玻璃壁面两侧上，分别安装由导磁材料所制成的导磁片，靠该二导磁片提供两条磁路，导引阴极射线管的管颈玻璃内的地球磁场的磁力线，经由阴极射线管的管颈玻璃壁外所设的导磁片通过，藉以补偿因地球磁场所引起的电子束的发散，并令电子束发散量收敛至最小。
文档编号H04N9/29GK1111395SQ9410522
公开日1995年11月8日 申请日期1994年5月6日 优先权日1994年5月6日
发明者陈修乾, 黄启芳 申请人:中华映管股份有限公司