专利名称：相对无极限无耗能循环加速器的利记博彩app
技术领域：
本发明的目的是将磁体间无耗能便可产生的作用力合为一个循环往复的动力，使其能有源源不断输出的动能。
理论依据(一)一、将同名磁极克服斥力固定一起(
图1所示)，假设S极全部抵消(事实上S极依然会显示而对下面的论断极其不利；但是此发明已经于其中一个环节很大程度上消除了这多余的磁极，所以这个假设是成立的)，则此类磁体置于磁场中仅有N极与之作用，所以称之为单极磁体。
(图2)所示的磁管，其中一部分磁力线要从管内部绕回另一级。这种情况，分布于管外部的磁力线为扩散状，管内部的磁力线为平行状。
用(图1)所示的单极磁体穿越(图2)所示的磁管，在管内平行磁力线区与管外扩散磁力线区受力方向相反。
二、从现有理论立足，这样的磁体由左至右穿越磁管，于管内平行磁力线区受动力做功与在管外的扩散磁力线区克服阻力做功大小必须完全相等。
然而，在保证磁管两极之磁感应强度不变的情况下增大或缩小磁管长度，则磁体穿越改变后的磁管，于管外部的扩散磁力线区克服阻力做功维持不变，而于管内受动力做功却照比原先增大或减小了。或者说，受动力做功与克服阻力做功大小已经不相等，并且差距可达几倍、十几倍……这种差异，在磁管两极之磁感应强度发生变化的情况下依然如此。因为磁管外部与内部磁感应强度之比几乎是恒定的(除非内径外径发生变化才会改变其比例；但既使变化，也不影响作功差异的产生)，关键是于平行磁力线区的作功路程发生了变化。
平行磁力线区做功大小变化/扩散磁力线区做反功大小变化＝(平行磁力线区磁感应强度的变化×磁管长度之变化)/扩散磁力线区磁感应强度的变化≈磁管长度的变化。
三、这种作功的差异，便会成为在“无耗能”的前提下“持续作功”的动力源。
理论依据(二)(图3)所示，闭合的环状磁管中另置若干小磁管(外部环状磁管的作用是束缚小磁管的磁力线以防止其扩散)，相邻的小磁管之间的距离大于其本身的长度。使单极磁体于其中运动一周，只有当受动力做功与克服阻力做功大小完全相等时才与现有理论相一致；但如果在保持小磁管规格不变的情况下增大或减小它们之间的距离，则两种作功的大小就出现了差异(因为相邻的两段小磁管之间的磁力线方向一致区域，即同一类作功的路程发生了变化；而位于小磁管内部的作相反功的路程却保持从前)。这种作功差异便是本发明持续动力的来源。
本发明设定当每个单极磁体从一个小磁管的一端运动至另一端时，于此段路程内受动力做功与克服阻力做功大小相等的这段区域为“无作功区”(小磁管位于这段区域的中部)，在这段区域中单极磁体的做功之和为零；相邻的两段无作功区之间的区域内，磁力线方向一致，设定它为“动力作功区”，单极磁体在此段区域所做的功是可以持续对外输出的动能。使动力作功区与无作功区长度相同。
本发明将单极磁体与小磁管改进为横剖面形状特征如(图4)所示的两种作用磁体，分别称为单极磁体与普通磁体；这两种作用磁体之横剖面，形状上是交叉互补，运动至同一处即可充满所占据的管内空间。
制造方案1、作为闭合的环状磁体的磁管壁是由静止壁、旋转壁两部分组成，有m个单极磁体固定于静止壁上，m+1个普通磁体于磁管内安置于旋转壁上与之相作用(图5)。
2、固定于静止壁上的单极磁体之间，旋转壁上的普通磁体之间，在避免相互产生摩擦的前提下各自充以非导磁物体(例如金属铝)以增大其牢固性；非导磁物体同时与磁管壁相固定。
3、两种作用磁体数量上相差1个(例如单极磁体8个，普通磁体9个)；都是各自等分圆周(例如相邻的两个单极磁体相差45°，相邻的两个普通磁体相差40°)。
根据理论依据(二)所述，由于在此方案中使“动力作功区”与“无作功区”长度相同，而两种作用磁体的数量相差为1，这样从同一类作用磁体的角度分析，总是有半数位于动力作功区，而另一半均匀分布于无作功区的各个位置(它们所受合力几乎为零)，这样就等于有半数的作用磁体永远受动力而另一半不受力。提供出了这样一个顺时针或逆时针的不间断的动力，依牛顿第二定律可推知其转速无限增大的必然性，或者是在控制其转速的情况下它有不间断的动能输出，而本身不耗费能源。
最前面提到，同名磁极克服斥力固定一起，中间的那部分磁极依然会显示，所以采用如下方式尽可能多地消除这部分磁极在全封闭的磁管内部是多余的；而又要保证磁管壁为闭合的环状磁体。这里采用的方法是将其导入磁管壁之中。
每一“块”单极磁体都是由若干“条”组成，磁管壁的每一条单极磁体所在的位置上都留有一口，此口的长度小于单极磁体的1/2，以保证磁管壁依然起到阻隔的作用。同名磁极相斥而定的两条磁体间夹有一导磁金属薄片(例如硅钢片)，硅钢片余出的部分伸到管壁口内，贴到与所要消除的磁极相反的管壁的那一极上，于管壁外用同样规格的磁体按相反的磁极同极相斥固定，其间插有同样的硅钢片，硅钢片余下的一端伸入管壁口贴到另一极上。这样的磁管内相当一部分多余的磁力线都被导入磁管壁中，而留在管内的部分已无力阻止“单极磁力”的出现了(图6)。
针对这种情况，所造成的管壁外部空间的占据，可以采用多个磁管的组合加以解决，即相邻的两个磁管内，单极磁体对外显示的极性相反，即所要消除的极性也相反；将极性相反的这些多余的磁力线用硅钢片导入它们之间的管壁口内，这样便节约了浪费的空间。除了最外侧的两端，其余的全部得到了充分的利用。
蕴含其中的数学原理由于磁管一周设置的作用磁体数量越多，两种磁体间数量之比越接近于1，所以可视两种作用磁体的数量相等。
Y(总功率)＝旋转环上作用磁体之数量×每一块作用磁体运动一周所含的动力作功区的总长＝X(C-XL)其中，C为周长，L为每段无作功区之长，二者长度为定值。
Y＝XC-X2L＝-L(X2-XC/L)＝-L[(X-C/2L)2-C2/4L2]＝-L(X-C/2L)2+C2/4L当X＝C/2L，即动力作功区与无作功区等长时，总功率为最大值。
下面介绍的这种改进方法，可使空间得到更充分的利用。前面所介绍的方案是在同一平面上仅用一层封闭的磁管，所以中部空间无法得到利用。此种改进是将若干规格不同的磁管由外至内安置于同一个平面上，或者说，是这种多重磁管分为由外至内的若干区域(用磁管壁隔离)，每个区域中，两种作用磁体按C/2L相配置，不同区域中，所含的作用磁体数量不同。
权利要求
1.相对无极限无耗能循环加速器，利用全封闭的磁场中的磁体间作用力制成，其技术特征在于I.作为闭合的环状磁体的磁管壁是由静止壁、旋转壁两部分组成[5]，有m个同名磁极克服斥力固定而成的单极磁体固定于静止壁上，m+1个普通磁体于磁管内安置于旋转壁上与之相作用，两种作用磁体之横剖面，在形状上是交叉互补，运动至同一处即可充满所占据的管内空间[4]；II.固定于静止壁上的单极磁体之间，旋转壁上的普通磁体之间，在避免相互产生摩擦的前提下各自充以非导磁物体以增大其牢固性；非导磁物体同时与磁管壁相固定；III.两种作用磁体数量上相差1个，都是各自等分圆周。
2.按照权利要求1所述，同名磁极克服斥力固定一起，夹在中间的那部分磁极依然会显示；消除这多余的磁极的方式为磁管壁的每一条单极磁体所在的位置上都留有一口，此口的长度小于单极磁体的1/2，以保证磁管壁依然起到阻隔的作用；同名磁极相斥而定的两条磁体间夹有一导磁金属薄片(例如硅钢片)，金属片余出的部分伸到管壁口内，贴到与所要消除的磁极相反的管壁的那一极上；于管壁外用同样规格的磁体按相反的磁极同极相斥固定，其间插有同样的金属片，金属片余下的一端伸入管壁口贴到管壁的另一极上，这样使磁管内相当一部分多余的磁力线导入磁管壁中[6]。
3.按照权利要求1、2所述，可采用多个磁管的组合以充分利用管壁外被占据的空间，即相邻的两个磁管内，单极磁体对外显示的极性相反，所要消除的极性也相反；将极性相反的这些多余的磁力线用导磁金属薄片导入它们之间的管壁口中，这样节约了浪费的空间，除了最外侧的两端，其余的全部得到了充分的利用。
4.按照权利要求1-3所述，可以配合使用下面方案以使空间得到进一步的节约每一个磁管所在的平面上，由外至内安置若干规格不同的磁管；或者说，是这种多重磁管分为由外至内的若干区域(用磁管壁隔离)，不同区域中，所含的作用磁体数目不同。
全文摘要
本发明的作用是将磁体间的作用力合为一个周而复始的完整动力——即在全封闭的磁管中，利用数量相差为一的两种磁体相互作用以产生动力。其中一类作用磁体是由同名磁极克服斥力固定而成，在与管壁外的磁极相反、性质相同的磁体的共同配合下，结合导磁金属的作用，在保持磁管壁的封闭作用的同时将克服斥力固定之处依然显示的那一极的磁力线大部分导入磁管壁中。于是磁管中的情形是单磁极与为其配置的均匀磁场相作用，犹如环状磁场中的磁单极子，循环运动不断。
文档编号H02N11/00GK1447514SQ0210449
公开日2003年10月8日 申请日期2002年3月25日 优先权日2002年3月25日
发明者吴限同 申请人:吴限同